当边界层流因边界呈凸曲面而发生分离流时，流体质点开始偏离边界表面之位置称为分离点。（请参见boundary layer separation边界层分离）较严格的定义是当边界层发生分离时，邻近边界的正向流与逆向流的极限点；在此点上，边界法线方向上的流速梯度为零，(?u/?y)0=0，为了解分离流是否会发生，以及分离点将发生于何处，必须对边界层方程式积分之。但一般言之，边界层方程式仅适用于离开分离点稍远处的上游段，因为边界层流一旦发生分离时，在分离点下游一甚小距离内就使得边界层厚度激增，而令边界层方程式推导过程中所设立的假设─边界层厚度甚薄─不再被满足。将边界层方程式用于邻近边界处，当y=0时，流速分量均为零，当u=v=0，边界方程式简化为μ(?2u/?y2)0=(dp/dx)0，再对y微分之，得(?3u/?y3)0=0。上式说明邻近边界处流速剖面的曲率(?2u/?y2)0，仅随压力梯度(dp/dx)0而变。在分离点上游处，固体边界上之压力梯度为负值(dp/dx)00，流速剖面曲率亦为负值(?2u/?y2)00，且在整个边界层中均为负值。在分离点下游处，固体边界上之压力梯度为正值，流速剖面曲率为正值(?2u/?y2)0，但离开边界稍远处，流速剖面与分离点上游处相仿，有负曲率之流速剖面(?2u/?y2)y00。因此，不论(?2u/?y2)y≠0之值为正的位置离开边界有多远，从(?2u/?y2)y=00至(?2u/?y2)y≠00之间，必有一y值使得(?2u/?y2)y≠0=0，此点即为流速剖面之反曲点(inflection point)。由以上说明，可以确知在流体受到正压力梯度时才可能发生分离流。